1. Auf die Frage des räumlichen Hörens gehen wir am Schluß des I. Teiles ein.
2. Bzw. „Quasikugelwelle“; vgl. Z. f. Phys.Bd. 36, S. 696. 1926.
3. Für die spezielleren Rechnungen hat allerdings die Druckamplitude als Intensitätsmaß unleugbare Vorteile. Vgl. S. 68 u. 75.
4. Vgl. z. B. Pedersen: ETZ 1916, S. 319. — Holm, R.: Z. techn. Phys. Bd. 3, S. 320, 340. 1922. — Schottky, W.: Z. f. Phys. Bd. 14, S. 93. 1923.
5. Wente, E.C.: Phys.: Rev. Bd.10, S.39–63.1917.